强相互作用场

这里须朴充一段：参考《光量子系统的对称方程》一文：

1.在粒子线性振动中， 是粒子线振荡的态函数, 粒子的态函数对应粒子密度或者说几率密度， 和都对应密度, 在实际计算中可用

代替。的四个分量具有相同的振动频率和位相，仿照用代替,可定义：。这在《光量子系统的对称方程》一文中已有所说

明。粒子在自由状态时的态函数也可以写成：，这里对于，四维量为,,, ，即,,,，这是因为

。

2. 参考《光量子系统分析力学对电磁场应力张量的分析》一文：电动力学对矢势的定义：。 而按照《光量子系统的对称方程》一

文对的定义： 。现在假设定义为矢势，这是符合，符合电动力学对矢势的定义。，。一个场具

有四维电磁场势，即这个场具有的的四维綫振动动量。。

这些是粒子在电磁场里的若干量的关系，同样可以推广到粒子在自旋场去。

1. 自旋粒子与强相互作用场的相互作用：

自旋粒子与强相互作用场的相互作用是自旋粒子的旋量场与外部的旋量场（我们称它为介子场）的相互作用。静止系中有四维旋振动

场，即介子场。四维介子场势是：，。

按上文所述，四维电磁场势即场的四维振动动量，。推广到粒子在自旋场，四维介子场势即场的四维自旋振动角动量，

。

一个场外粒子的中心位于坐标系的原点。在空间某点周围的小体积元内，粒子的自旋振动频率，或说振动能量：

, 应用泰勒展开，

, 

，是粒子自旋振动能量的对称部分。

，是粒子自旋振动能量的破缺部分。请参见《深入探索“自旋”》一文。

粒子的对称部分的自旋振动是等几率矢量，它与外部介子场自旋场的作用的均值为 ，只有粒子的自旋振动的破缺部分参与四维介子场势的光

量子之间的相互 作用。在小体积元内粒子的光量子，受到四维外介子的自旋场势而产生受迫振动只与粒子自旋振动能量的破缺部分有关，

在小体积元内引起粒子的光量子自旋受迫振动的动量和能量应该与引起自旋受迫振动的四维自旋介子场势动量和能量成正比, 而按照上

面对电磁场势的论述，四维电磁场势有。按此推广，四维自旋介子场势也有。在小体积元内使粒子的光量子

自旋受迫振动的四维动量是：

。

（以下文中为了简便，有时常把写成等等，也常把写成等等。）

使整个粒子的受迫振动的四维动量是：

。

是粒子自旋角动量的第三分量。有 。应对应于自旋量子数第三分量。。

设粒子在自由状态时的自旋态函数是

，粒子在场中因自旋受迫振动，使它的四维自旋矢势为，它的态函数则为

。

其中是自由粒子的态函数，在自旋场（即介子场）中粒子的态函数为。

令:。

并令 ,

则自旋场（即介子场）中粒子的态函数为。

若自由粒子的自旋场方程是，则场中粒子自旋场方程是：

由此得到：

。

上文已有：

。

定义，

，这是强相互作用场的场方程。

所谓强相互作用是旋量场之间的相互作用，是力矩和力矩之间的相互作用。它不同与电磁场与带电粒子之间的相互作用，那是线性力之间的相 

互作用。

2. 两个粒子自旋力矩之间的相互作用：

两个粒子自旋力矩之间的相互作用即强相互作用。设，为两个自旋粒子，粒子的中心位于坐标系的原点，粒子的中心位于坐

标系的点处。在粒子周围，空间某点的周围的小体积元内，粒子的光量子由于自旋粒子的存在而产生受迫振动，受迫振

动使内粒子的光量子增加的能量为，

按照上文所述，应与内粒子的破缺振动能量成正比，是自旋场受迫振动的振动能量是破缺部分，

也可以写成：

粒子的光量子增加的能量还应与自旋粒子的振动能量成正比，根据前文所述也应该有：

, 为两粒子之间的距离，。

.

这中间包含这样的意思：对来说，光量子质点的自旋角速度与粒子的自旋角速度是一致的。

，。

令，，则，

即两个自旋粒子之间的强相互作用力矩，如前文所说明,在一般情况下，只有两个自旋粒子之间的距离非常、非常小时，在两个自旋

粒子之间的强相互作用力矩显示时，才显示存在。的力程是非常短，非常短的。但作用力矩是非常大的。

强相互作用力程为

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