粒子的构成，早就有夸克、弦振动等理论论述，本文的作者认为，对粒子和埸的最基本构造的探索，还要归朔到《高等量子力学》的二次量子化理论。
1．量子力学中，二次量子化理论的要点是：把态函数作为物质埸的自由度的广义坐标，把空间坐标作为广义坐标的指标, 是连续的指标。拉
格郎日函数
欧拉-拉格郎日方程为:
它的整个思想是把粒子物质波看作一个“多粒子系统”，与电磁场的“光子系统”相类似。
把态函数作为物质埸的自由度的广义坐标，就是把不同坐标的一个态函数看作物质波即“多粒子系统”中的一个单元， 而每组坐标对应这个
多粒子系统的一个单元，即一个多粒子质点的坐标。粒子物质波看作一个“多粒子系统”，
每个多粒子系统中的一个质点正是组成物质波
即粒子的最基本的元素单位。
反映粒子能量的拉格郎日函数，是以
为积分变量。从这个式子可以看出, 粒子能量是与，以无穷多个“多
粒子系统”中的“多粒子”的态函数的累积相对应, 也就是说与无穷多个“多粒子”累积相对应的。每个“多粒子”在任一个瞬间都对应一
个项
，是一个载体。
二次量子化是量子场论的基础理论之一。可以这样认为，量子场论是在二次量子化的基础上，结合量子方程导出了粒子整体的拉格郎日函
数，然而进行量子化，……。 它研究的是粒子整体的拉格郎日函数，也即粒子的多粒子系统整体与外场的作用。而本文进一步研究二次量子
化，将是直接研究粒子的多粒子系统的分布、密度、运动等等情况，使研究能深入到粒子内部的结构。因此，对二次量子化的进一步研究的
目的，是在于为研究粒子内部的结构增添一条探索的路径。现在我们不妨定义粒子的多粒子系统为粒子的光量子。
现在还不能完全这样说“多粒子系统”中的“多粒子”即光子, 但因为物质波是微观尺度的波, 物质波的速度与光速相同, 所以“多粒子系
统”中的“多粒子”, 在尺度、 速度、 质量、 能量等方面都具有光子的特征, 因此不妨称它为“光量子”。 光量子的质点具有光子相同的微观尺度、 光的速度、 以及无穷小的质量，是一个能量及动量的负荷体。按二次量子化理论, 粒子的物质波或者物质场可以认为是一个由
无穷多个光量子的质点组成的“多粒子系统”.
按照二次量子化理论, 在一个坐标系里每个点的坐标都是一个态函数的指标。 也即“多粒子系统”中的“多粒子”的指标，
在一个坐标
系里每个点的坐标在一个瞬间都应该对应一个随机出现的“多粒子系统”中的“多粒子”。 每一个“多粒子系统”中的“多粒子”在任一
个瞬间都对应一个坐标, 光量子的质点具有随机出现的确定的坐标。
粒子的拉格郎日函数。从这个式子可以看出,每个“多粒子”在任一个瞬间都对应一个
. 由此可以看出“多粒子”，也即光量子，具有能量和质量.
从
这个式子含有
这个因素, 可以看出每一个“多粒子”都具有相应的动量.
光量子是动态的。再从物质具有
内能为
这一点来推测，在用平度度规观察的空间中，光量子的动量是
。
粒子的光量子系统既具有波动性，是稳定的物质波，同时又具有粒子性。 这说明粒子的光量子具有稳定的分布，说明光量子有稳的密度、能
量和动量的分布。光量子的这种分布是动态的而又不是混沌。以库仑场中的电子云为例，电子云始终在围拢中心的态函数
的等位面上分布
着，并且在它的切线方向上环绕等位面运动着。由此有理由假设，对于自由粒子，作为光量子系统中的光量子的质点也应该在它的态函数的等
位面上分布着， 在它的切线方向上环绕等位面运动着. 因为只有这样，才能使自由粒子始终保持独立性和稳定性。与电子云不同的只是保持
这种随机稳定性的因素不是库仑场， 而是自由粒子光量子系统内部弹性碰撞，自旋等等.
可以认为粒子的光量子是动态地分布在环绕粒子中心的、稳定的等位面上，并且光量子是在等位曲面切面的切线方向上运动着。
对应曲
面上的任一点, 光量子的速度是在分布曲面切面的等几率矢量。光量子的分布等位曲面是环绕粒子中心的一系列曲面，
曲面的曲率半径
。
我们可以用平度或曲度两种度量方法来考察光量子的分布等位曲面。 在用曲度度规观察的空间中等位曲面是一系列平面，也可以近似看作一
系列半径十分大的球面。在用平度度规观察的平度空间中分布等位曲面是一系列曲面。在同一个等位曲面中，总曲率随曲面上的点的位置不同
而不同。在同一个等位曲面的同一个点上，不同曲线的法曲率不同。用平度或曲度两种度量方法来考察，得到在等位曲面的同一个点上与同一
曲线相关的基矢、坐标读数等等数值是不同的，存在着一个平度度规与曲度度规之间的转换函数：
，其中
、
分别是在一
条曲线上的一个点的曲率半径和法曲率。（详细请看 “破解广义相对论的曲度”一文）。 光量子的速度是在分布曲面切面的等几率矢量。当
分布曲面是平面或球面时, 光量子在各个方向上分布是均匀的。光量子的速度矢量是对称的等几率矢量。（请看向的曲线上是分布不均匀的，
出现的几率是不相同。
终结这些论述，粒子或者说物质波就是光量子系统，它最基本的单元即光量子质点。它即二次量子化理论所述的多粒子系统中的多粒子。它的
属性类同于光子。这与夸克理论并不矛盾，因为夸克本身也是一种微小的粒子，或者说也是光量子系统。这与弦振动理论也并不矛盾，因为每
个光量子质点都处在振动和自旋振动的状态。本文只是配合夸克理论和弦振动理论，再作进一步深入的探讨
2．光量子的分布曲面是等位面，它应该是极小曲面。这里等位面的意义是：
对于稳定系统，光量子始终在分布的等位面上运动，不会向
另一个分布曲面跃跹。用平度度规的度量方法，在分布曲面的任一点
周围，确定一小区域
，（或单位面元），在光量子的运动过程中，
和的在曲面上的位置会改变，但上的光量子质点的数量始终不变。
从平度度规的度量映射到曲度度规的度量，等位曲面就映射到一个平面，在分布曲面上的任一点
就映射到平面上的一点
，周围一小区
域
，就映射到同一平面上的一个小区域
。当平面上的点移动到点
时，小区域移动到同一平面上的周围一小区域
，且
。当平面上的点反过来映射到分布曲面上的点
时，一小区域反过来映射到分布曲面上的点周围一小区域
。这一过程相当
于分布曲面上的点移动到点分布曲面上的点时，一小区域移动到小区域。
，
，
，
。同理
。，
。 此即在点和小区域移动过程中小区域上的光量子质点的数量为
不改变。
，当出现变分
或
时就有
。此也即
。在光量子的运动过程中，在分布的等位面上有
。
在分布曲面上任一点上首先建立局域坐标系
。在分布曲面上点的周围取一小单位面元， 它的面积是
。假设
这个分布曲面的函数是
。设在小单位面元上的光量子数量为，
，
。曲面的平均曲率是
，它是
和
的函数。在振动过程中
随曲面的法线方向
会改变。
的方向就是的方向。
光量子的分布曲
面是等位面，并且在振动过程中仍是等位面. 
。在振动过程中随曲面的法线方向会改变，
,
。
按照定义和上一段的说明在等位曲面上有： , 
。
。在分布曲面上点
，光量子的振动方向是沿 方向的，对一个稳定的粒子来说，即振动的中心位置，它所对应的
。对一个稳定的振动
.
，
。 这样由于
，按照微分几何就得到光量子的分布等位曲
面是极小曲面的结论。按照微分几何的原理，对于极小曲面有
。
，
是该曲面的主曲率。
问题是为什么对于
必须表示成三维参数, 和
的微分呢？这是因为光量子的振动的存在，振动的方向是
方向。
在振动的过程中光
量子的分布曲面随而变化，但它们始终保持等位曲面。对一个稳定的方向的振动，最终能得到，
。
3．在二次量子化理论中只用
作为埸的自由度的广义坐标，是一维的无穷多个指标的广义坐标. 也就是说尽管是无穷多个指标，它在
空间的自由度却仅有一维。无穷多个指标的广义坐标，只分别对应无穷多个“多粒子”，描写它们一维的状态。为了描写物质埸的矢量性，
物质埸的自由度的广义坐标也应该是多维的广义坐标，必须把推广成
。
。当
时对应物质埸在
处的振动的动量
。
,对应物质波的几率密度，即传统的二次量子化理论中的态函数。仍是四维广义坐标的指标，无穷指标。除此之外还
应该定义另外四个广义坐标
描写自旋振动角动量和自旋几率密度.
推广二次量子化理论的目的就是在于把二次量子化理论中的“多粒子系统”推广。研究光量子即“多粒子系统”的分布曲面、分布密度、
运动状态等等。并且用四维自由度的广义坐标来描写光量子的线振动，再用另外四维自由度的广义坐标来描写光量子的自旋角振动， 从而不
仅较完整地描写粒子和埸的整体，而且可以进一步研究粒子的内部各种分布情况。
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